, Gm(y) dans toutes les configurations nécessaires, ii) un large choix de paramètres de définition du radar, iii) des modèles de structure de pluie fixant, dans chaque cas, la correspondance entre la réflectivité apparente Z(a) et la réflectivité vraie Z

D. Atlas and C. W. Ulbrich, The Physical Basis For Attenuation-Rainfall Relationships And The Measurement of Rainfall Parameters By Combined Atténuation and Radar Methods, J. Rech. Atmos, vol.8, pp.275-298, 1974.

J. Awaka, T. Kozu, and K. Okamoto, A feasability study of rain radar for the tropical rainfall measuring mission, 2. Détermination of basic System parameters, J. of the Communications Research Laboratory, vol.35, issue.145, pp.111-133, 1988.

, Objectifs scientifiques et définition préliminaire d'une mission spatiale dans le cadre des programmes GEWEX et, 1988.

. Géosphère-biosphère, , vol.58, p.pp, 1988.

R. J. Doviak and D. S. Zrnic, Doppler Radar and Weather Observations, vol.458, p.pp, 1984.

J. L. Fellous, A. Ratier, M. Orgeret, N. Karouche, and G. Chalon, BEST -towards a GEWEX dedicated low inclination mission, Proceedings of XXXXth Congress of International Astronautical Fédération (I.A.F.), Malaga (Espagne, pp.9-13, 1989.

J. Goldhirsh and E. J. Walsh, Rain measurements from space using a modified seasat-type radar altimeter, IEEE trans. Ant. Prop., AP, issue.4, pp.726-733, 1982.

T. Manabe and T. Ihara, A feasability study of rain radar for the tropical rainfall measuring mission, 5. Effects of surface clutter on rain measurements from satellite, J. of the Communications Research Laboratory, vol.35, issue.145, pp.163-181, 1988.

J. S. Marshall and W. M. Palmer, The Distribution of Raindrops With Size, J. Meteor, vol.5, pp.165-166, 1948.

M. Marzoug, H. Pp-masuko, K. Okamoto, M. Shimada, and S. Niwa, Measurement of Microwave Backscattering Signature of the Océan Surface Using X Band and Ka Band Airborne Scatterometers, J. Geophys. Res, vol.91, pp.13065-13083, 1986.

R. Meneghini and D. Atlas, Simultaneous Océan Cross Section and Rainfall Measurements from Space with a Nadir-Looking Radar, J. Atmos. Océan. Technol, vol.3, issue.3, pp.400-413, 1986.

R. K. Moore, Radar sensing of the océan, pp.84-113, 1975.

R. K. Moore and A. K. Fung, Radar détermination of winds at sea, Proc. IEEE, vol.67, pp.1504-1521, 1979.

R. L. Olsen, D. V. Rogers, and D. B. Hodge, The aRb Relation in the calculation of Rain Atténuation, IEEE trans. Antennas Propag, vol.26, issue.2, pp.318-329, 1978.

J. Simpson, R. F. Adler, and G. R. North, A proposed tropical rainfall measuring mission (TRMM) satellite, Bull. Am. Meteor. Soc, vol.69, pp.278-295, 1988.

J. Testud and P. Amayenc, Stereoradar Meteorology: A Promising Technique to Observe Précipitation from a Mobile Platform, J. Atm. Océan. Technol, vol.6, issue.1, pp.89-108, 1989.

F. T. Ulaby, R. K. Moore, and A. K. Fung, Microwave Remote Sensing: Active and Passive, 1981.

C. W. Ulbrich and D. Atlas, The Rain Parameter Diagram: Methods and Applications, J. Geophys. Res, vol.83, issue.C3, pp.1319-1325, 1978.

C. W. Ulbrich, Natural Variation in the Analytical Form of the Raindrop Size Distribution, J. Clim. Appl. Meteor, vol.22, pp.1764-1775, 1983.

G. R. Valenzuela, Théories for the interaction of electromagnetic and oceanic waves -a review, Boundary-Layer Meteor, vol.13, pp.61-85, 1978.

R. Wexler and D. Atlas, Radio reflectivity and atténuation of rain, J. Appl. Meteor, vol.2, pp.276-280, 1963.

, Illustration des diverses configurations de la surface Ss, dans le calcul de l'écho de surface (SI annulaire, S2 circulaire, S 3 = 0) avec indication des paramètres critiques zl, vol.2

, Exemple d'intervalle angulaire (largeur 2 y, centré sur 0q) d'intégration de G(co) utilisé pour le calcul du gain moyen Gm (y) dans un diagramme de rayonnement d'antenne hypothétique, vol.3

, Altitudes critiques zl et z2 en fonction de l'angle d'incidence 9o du lobe principal par rapport au nadir, pour h = 500 km et c % / 2 = 250 m. Ces courbes délimitent les zones correspondant aux échos de surface à incidence oblique (ESIO, z ? z\)

, centré sur 0q, intervenant dans la définition du gain moyen Gm(y) pour différentes valeurs de l'incidence 00 du lobe principal et de l'altitude z (0.5 et 5 km) de l'écho de pluie. La courbe y = 8q, FIG. 5 : Incidence y (courbes tiretées) de l'écho de surface et intervalle angulaire (courbes pleines) d'intégration (8q -y, 00 + y), vol.8, p.75

, pour différentes valeurs de l'altitude z de l'écho de pluie et du taux précipitant Rmin' correspondant à un rapport de contamination p = 0 dB. Pour 00, z et Rmin donnés, la sélection d'une spécification AG* conduit à un rapport de contamination p(dB)= 2(AG* -AGmm). La variation de l'angle d'incidence y (échelle de droite) de l'écho de surface, en fonction de 00 et z est également indiquée

, 10 : Valeurs optimales de AGmin en fonction de Zmin. nécessaires pour obtenir un rapport de contamination p ? 0 dB, de l'écho de pluie par l'écho de surface via les L.S. dans tous les cas (z £ 5 km, 00 É 20 °). Les valeurs correspondantes de Rmin . en dessous desquelles p ? 0 dB, Les résultats sont relatifs à une couche de pluie uniforme d'extension horizontale infinie. FIG

, Les résultats s'appliquent au cas d'une couche de pluie uniforme d'extension horizontale infinie

, 75 (trait plein) et à 35 GHz (trait tireté). La valeur du taux précipitant correspondant à Z, pour chaque fréquence, est indiquée dans l'échelle supérieure. La courbe Z = Z est tracée pour référence. FIG. 12 : Valeurs de AG min optimales en fonction de la réflectivité apparente minimale Z(a)mm, requises pour obtenir un rapport de contamination p ? 0 dB de l'écho de pluie, Facteur de réflectivité apparent Z(a) en fonction du facteur de réflectivité Z après traversée d'un couche de pluie de hauteur Hp = 1 ou 5 km, à 13, vol.11

, Les valeurs de Zmin et Zmax (correspondant au taux précipitants R, indiqués dans l'échelle supérieure à 13.75 et à 35 GHz) associées à Z(a)mjn, fixent l'intervalle de réflectivité vraie Z (ou de taux précipitant R) dans lequel p ? 0 dB. Pour les valeurs Z(a)min indiquées en tireté, cet intervalle est nul. Dans le cas d'un stéréoradar avec 00 = 18

, pour le même intervalle temporel de réception des échos radar. L'intervalle de distance non ambigu est donné par D = c TR / 2. FIG 14 : Géométrie de réception de l'écho de surface ambigu (a) d'ordre N = 1 (impulsion suivante), (b) d'ordre N = -1 (impulsion précédente), via les L.S., apparaissant dans la zone ambiguë à l'altitude z' et contaminant l'écho de pluie, après repliement à l'altitude z sur l'axe principal d'incidence 8q. L'écho de surface ambigu a lieu à l'incidence Y alors que l'écho de surface non ambigu aurait lieu à l'incidence y (cf. Figs. 1 et 2). La zone de distance non ambiguë, et à l'observation avec ambiguité d'ordre N = 1 (impulsion n+1) ou N ='-1 (impulsion n-1)